火山熔体（岩浆）皃�strong style="box-sizing: border-box;">黏弹�?/strong>性能直接决定了其是否会发生脆性破碎，从而控制喷发样式与相关灾害等级、�/span>

对于相对低黏度但仍可出现爆炸性喷发的玄武质岩浆而言，理解其固态–液态转受�/strong>尤为关键、�/span>

硅酸盐熔体由不同交联程度� Si–O 四面体组成；结构弛豫时间（Si–O 键断�?愈合）是控制固–液行为的核心参数：

• 应变速率 慢于松弛时间 � 黏性液佒�/strong>

• 应变速率 快于松弛时间 � 弹性固佒�/strong>

此前研究多聚焦高 SiO� 流纹岩；本次工作利用振荡流变模式，对天然玄武岩熔体在宽温域内的黏弹响应进行系统约束、�/span>

样品与实验方泔�/span>

样品来源�?023 年冰� Litli-Hrútur 火山裂隙喷发的新鲜熔岩流

主量成分：SiO� 48.26 wt%；Al₂O� 16.33 wt%；CaO 13.13 wt%；Fe₂O� 10.26 wt%；Na₂O+K₂O 2.23 wt%（典型裂隙喷发玄武岩（�/p>

仪器：安东帕高温流变仪系统FRS1800，同心圆筒测量系统，空气环境

�?：FRS1800

实验流程９�/strong>

� 样品兇�span style="font-size: 18px;">重熔

� 冷却至目标温�?/p>

→（1500 °C � 1151 °C（�/p>

� 在各温度台阶进行９�/p>

• 振幅扫描

• 频率扫描

实验结果

振幅扫描

• 储能模量 G� 与损耗模� G� � �?% 应变后基本稳宙�/p>

• 响应在较宽应变范围内呈线性黏弹区，无显著结构破坏

�?：在选定的超液相和亚液温度下，振幅扫描过程中的损耗模量G〃（方形）和储能模量G′（三角形）在大多数振幅下很稳定、�/span>

频率扫描

� 超液相态温度：1500 °C / 1189 °C 以上

• 复数黏度 ∣η∣ 与稳态旋转黏度一致，不随频率变化*

• 表现为牛顿流体（Newtonian response（�/span>

• G� � G′，损耗因� tanδ > 100 � 主导为黏性液体，弹性成分可忽略

�?：在超液体温度下通过频率扫描获得的复数黏�?/p>

�?：G′和G〃来自选定温度超液相和亚液温度的频率扫揎�/p>

� 亚液相态温度：�?189 °C，如 1151 °C

• 高频下黏度降� � 剪切变稀（shear thinning（�/span>

• G� 明显增长，tanδ 下降 � 熔体进入黏弹� regime（仍 G� > G′）

• 弹性成分的出现 + 频率依赖� � 晶体析出 & 颗粒–颗� / 颗粒–熔体相互作�?/span>

�?：在亚液相线温度下通过频率扫描获得的复数黏�?/p>

核心结论

• 超液相�?/strong>：玄武岩熔体 = 理想高黏度牛顿液体，无弹性贡�?/p>

• 亚液相�?/strong>：出现可� G� � 黏弹性状� + 剪切变稀

• 黏弹性并非仅靠黏度升高或 Si–O 聚合驱动；对低‑SiO� 玄武岩，关键是晶体分数与颗粒相互作用（类比剪切增稠悬浮液机制（�/p>

• 高应变率/高频与亚液相态晶体相共同控制岩浆脆–韧转变，对解释爆炸性玄武岩喷发具重要意么�/p>